絕熱孤子壓縮是隨著緩變的傳播參數(shù)變化的孤子脈沖壓縮技術(shù)。

　　絕熱孤子壓縮是在光纖中時(shí)間壓縮超短脈沖的技術(shù)。下面會(huì)介紹其具體的工作原理。孤子脈沖在光纖中傳播時(shí)，其脈沖能量與脈沖時(shí)間的乘積與群速度色散除以光纖的非線性成正比。因此，當(dāng)色散減小的情況下要保持脈沖能量不變，需要相應(yīng)的減小脈沖長(zhǎng)度。因此，脈沖在色散緩變光纖中傳播時(shí)能實(shí)現(xiàn)顯著的脈沖壓縮。但是，還需要滿足下列條件：

　　初始脈沖在入射光纖端口需要滿足孤子條件。

　　光纖色散變化非常緩慢，脈沖隨著緩變的光纖參數(shù)發(fā)生絕熱變化（否則，脈沖會(huì)發(fā)生畸變）。更準(zhǔn)確的說(shuō)，色散在一個(gè)孤子周期的長(zhǎng)度范圍內(nèi)不發(fā)生顯著變化。由于脈沖周期與脈沖長(zhǎng)度的平方成正比，那么如果初始脈沖大于1ps時(shí)則需要相當(dāng)長(zhǎng)的光纖。

　　在整個(gè)壓縮脈沖的光譜范圍內(nèi)，光纖色散需要保持不變。也就是說(shuō)，高階色散必須很弱。但是在脈沖光譜兩側(cè)存在比較小的正常色散是有利的。

　　還有一種情況是在拉曼散射和高階色散共同作用下脈沖壓縮是絕熱的，盡管上述任意一個(gè)單獨(dú)的效應(yīng)都會(huì)引起很嚴(yán)重的脈沖畸變[5]。

　　這種技術(shù)非常有用，但是有一個(gè)限制是必須使用色散緩變光纖。很多其它方法中不需要采用后者，而只需要色散不變的光纖，以及在光纖中摻雜激光活性物質(zhì)來(lái)實(shí)現(xiàn)脈沖的放大。這時(shí)，在固定色散情況下提高脈沖能量也能實(shí)現(xiàn)時(shí)間壓縮。

　　如果不采用色散緩變光纖，還可以將具有不同色散的光纖連接在一起。這樣可以得到可重復(fù)性的結(jié)果，但是由于這時(shí)色散并不是連續(xù)變化，壓縮因子和脈沖質(zhì)量會(huì)受到影響。

　　一般來(lái)說(shuō)，絕熱孤子壓縮局限于脈沖能量比較低的情況，因?yàn)楣饫w中的孤子能量不可能非常高。

　　因此，這一技術(shù)通常用于高脈沖重復(fù)速率的脈沖列，例如，在光纖通信中。